导电性

物体传导电流的能力叫做导电性。各种金属的导电性各不相同，通常银的导电性最好，其次是铜和金。固体的导电是指固体中的电子或离子在电场作用下的远程迁移，通常以一种类型的电荷载体为主，如：电子导体，以电子载流子为主体的导电；离子导电，以离子载流子为主体的导电；混合型导体，其载流子电子和离子兼而有之。除此以外，有些电现象并不是由于载流子迁移所引起的，而是电场作用下诱发固体极化所引起的，例如介电现象和介电材料等。物体导电的能力：一般来说金属、半导体、电解质溶液或熔融态电解质和一些非金属都可以导电。非电解质物体导电的能力是由其原子外层*电子数以及其晶体结构决定的，如金属含有大量的*电子，就容易导电，而大多数非金属由于*电子数很少，故不容易导电。石墨导电，金刚石不导电，这就是晶体结构原因。电解质导电是因为离子化合物溶解或熔融时产生阴阳离子从而具有了导电性。

中文名：导电性

外文名：electricconductivity

意义：物体传导电流的性质

材质：部分金属、半导体、电解质溶液

1、理论

最早的金属导电理论是建立在经典理论基础上的特鲁德一洛伦兹理论。假定在金属中存在有*电子，它们和理想气体分子一样，服从经典的玻耳兹曼统计，在平衡条件下，虽然它们在不停地运动，但平均速度为零。有外电场存在时，电子沿电场力方向得到加速度a：丛’优J产生定向运动，同时电子通过碰撞与组成晶格的离子实交换能量，而失去定向运动，从而在一定电场强度下，有一平均漂移速度l，。假定碰撞概率为1/r(r又称为*运动时间)，则有D=卫E，，z而电流密度J=，zg。=兰荔三J57与欧姆定律相比较，有仃：巫m经典理论成功地说明了欧姆定律，导出热导与电导之间相互联系的维德曼一夫兰兹定律，但同时也遇到了根本性的困难。。根据经典理论，金属中*电子对热容量的贡献应与晶格振动的热容量可以相比拟，但是在实验上并没有观察到，这个矛盾在认识到金属中的电子应遵从量子的费米统计规律以后得到了解决。根据费米统计，只有在费米面附近的很少一部分电子对比热容有贡献。另一个困难是根据实验上得到的金属电导率数值估算出的电子平均*程约等于几百个原子间距，而按照经典理论，不能解释电子为什么会有如此长的*程。正是为了解决这个矛盾，结合量子力学的发展，开始系统研究电子在晶体周期场中的运动，从而逐步建立了能带理论。按照能带理论，在严格周期性势场中运动的电子，保持在一个本征态中，电子运动不受到“阻力”，只是当原子振动、杂质缺陷等原因使晶体势场偏离周期场，使电子运动发生碰撞散射，从而对晶体中电子的*程给出了正确的解释。一般金属的电阻是由于晶格原子振动对电子的散射引起的。散射概率与原子位移的平方成正比，在足够高的温度下与温度丁成正比；在低温下，只有那些低频的晶格振动，也就是长声学波，才能对散射有贡献，而且随着温度降低，有贡献的晶格振动模式的数量不断减少，呈现出金属电阻率在低温极限将随之变化。实际材料中存在有杂质与缺陷，也将破坏周期性势场，引起电子的散射。金属中杂质和缺陷散射的影响，一般说来是不依赖于温度丁的，而与杂质和缺陷的密度成正比，它们是产生剩余电阻的原因。稀磁合金材料极低温下出现的电阻极小，是电子被磁性杂质散射时伴随有自旋变化的结果，称为近藤效应。在费米统计和能带论的基础上，发展了金属电导的现代理论。(韩汝琦)金属导电性eleetriealeo耐uctivityofmetals金属具有良好的导电性，其电导率a在1护9一‘·cm一‘以上。根据欧姆定律，金属中的电流密度j正比于电场强度E，有j二改忍。一般为二阶张量，电导率的倒数称为电阻率。金属的导电性与温度有关。通常情况下，金属电阻率正比于温度T。在低温时，许多金属材料的电阻率随温度按T“规律变化。在极低温的液氦温度范围，含有微量磁性杂质的稀磁合金材料大都在电阻随温度变化曲线上出现极小值。金属同时是一个良好的导热体。维德曼一夫兰兹定律表明，金属的热导率k与电导率。之比正比于温度T，即k/a二LT式中L=2.22x10一8V2/K“，L为一常数，称洛伦兹数。按照马德森定则，包含少量杂质或缺陷的金属材料，其电阻率P可以写成:P一P0+P(约爪约为电阻率中与温度有关的部分;P0为与温度无关的部分，表示杂质与缺陷的影响，是当温度T趋向OK时的电阻值，称为剩余电阻

导电性

2、不导电体

金属和非金属的区别：从化学性质看金属是金属键连接，而非金属是靠离子键或共价键连接。从物理性质看，金属一般具有导电性、导热性、延展性，有金属光泽，并且大多数是固体只有汞常温下是液体。而非金属大多是绝缘体，只有少数非金属是导体(碳)或半导体(硅)。但是由于科学技术的高速发展，它们之间的区别也越来越不明显。纳米技术的发展更使金属和非金属之间的区别越来越小。

3、固体分析

不同的固体有不同的导电特性,通常用电导率σ来量度它们的导电能力。电导率的定义是对固体施加的电场强度E与固体内电流密度J的比值。实验研究指出：在不太强的电场下固体的电导通常服从欧姆定律，即电流密度与电场强度成正比,σ是与电场强度无关的。对于立方晶体或非晶态材料来说,电导率σ是各向同性的，是一个标量。在一般情况下,电导率可能是各向异性的,应该用一个二阶张量表示。电导率的单位是西门子/米。在许多情况下，电导率的倒数是一个使用起来更方便的量，称之为电阻率，用ρ表示，单位是欧姆·米。

根据电导率的数值及其与温度的依赖关系，大致把固体分为三类：金属、半导体和绝缘体，下面依次作简要的说明。

金属

不仅电子与点阵振动相互作用是固体电阻的起因，点阵的不完整性，如缺陷、杂质的存在也破坏了严格的周期性势场，也是电阻的起因。这种原因引起的电阻一般与温度无关，在低温下这部分电阻保持不变，不会消失，称为剩余电阻。如图所示，为钠在低温时由于点阵缺陷散射机制引起的剩余电阻。有些金属和合金，在极低温度下电阻率会突然降到零，在此转变温度下的物质叫做超导体(见超导电性)。

半导体

半导体的电导介于金属和绝缘体之间。对于本征半导体,在绝对零度时,它只有完全被电子填满的价带和全空的导带,二者之间存在着一个带隙,或称禁带(见固体的能带)。当温度升高时，有少量电子从价带激发到导带，产生能导电的电子和空穴，载流子浓度与温度有关，其电导率随温度的变化可近似表示为σ∝e，A是常数，T是绝对温度。对于掺杂半导体的电导，以及半导体的导电中其他问题，见半导体物理学。

绝缘体

从能带理论的观点来看，绝缘体与半导体的区别仅在于绝缘体的禁带宽度比半导体大，因此绝缘体中载流子浓度非常小，决定了绝缘体的电导率很小。

离子晶体和非导态固体

对某些离子晶体，还存在另一种导电机制──离子导电。它是靠外电场作用下正负离子的移动引起电流的。通常，离子电导率很小。

上述的固体电导都是指晶态固体，对于非晶态固体的电导还有自己的特点，详见非晶态材料、非晶态半导体、非晶态电介质。

4、导电性

金属在20℃时的电阻率为：

材料电阻率（单位：ρ/nΩ·m）

银15.86

铜16.78

金24

铝26.548

钙39.1

铍40

镁44.5

锌51.96

钼52

铱53

钨56.5

钴66.4

镉68.3

镍68.4

铟83.7

铁97.1

铂106

锡110

铷125

铬129

镓174

铊180

铯200

铅206.84

锑390

钛420

汞984

锰1850